Ахроматическая четвертьволновая пластинка нулевого порядка

1. Механизм генерации фазового замедления ахроматической волновой пластинки нулевого порядка.

Волновые пластинки в основном изготавливаются из двулучепреломляющих материалов. Согласно закону преломления мы знаем, что когда луч монохроматического естественного света падает на изотропную среду, образуется только луч преломленного света. Когда монохроматический естественный свет преломляется на границе анизотропного кристалла, обычно образуются два луча преломленного света.Это явление называется двойным лучепреломлением. Среди двух преломленных светов один — обычный свет ( о-свет), а другой — необыкновенный свет (е-свет). Среди них свет о подчиняется закону преломления. Преломленный луч света всегда находится в падающей плоскости, а показатель преломления равен n _o . n _o является постоянной величиной. _e (θ) , θ — угол падения. Используйте анализатор для изучения о-света и электронного света соответственно.Можно знать, что о-свет и электронный свет являются линейно поляризованным светом, как показано на рисунке 1.

Рисунок 1. Явление двойного лучепреломления кристалла .

В соответствии с разницей показателей преломления между o-светом и e-светом в явлении кристаллического двойного лучепреломления , относительная фазовая задержка будет происходить между двумя взаимно ортогональными линейно поляризованными компонентами падающего света. Среди них направление вектора света с быстрой скоростью волны является быстрой осью волновой пластинки, а направление вектора света, перпендикулярное ей, является медленной осью. Для отрицательного одноосного кристалла (n _e <n _o ) быстрая ось находится в направлении вектора е-света (т. е. в направлении оптической оси, свет распространяется в этом направлении без двулучепреломления в кристалле), а o -направление вектора света - медленная ось; При юстировке одноосного кристалла (n _e > n _o ) быстрая ось находится в направлении вектора o-лучей, а медленная ось - в направлении вектора e-лучей. (оптическая ось). Кварц - положительный одноосный кристалл с n _e > n _o . Монохроматический свет падает вертикально на кристалл кварца и возникает двойное лучепреломление. Однако свет o и свет e не разделены, а создают только разность фаз. Разность фаз:

где d — толщина кристалла вдоль направления распространения света, — длина волны падающего монохроматического света.

Волновые пластины используют вышеупомянутые характеристики двулучепреломляющих кристаллов для создания определенной разности фаз падающего света. В зависимости от размера разности фаз, генерируемой волновой пластиной, ее можно разделить на полноволновую пластину, полуволновую пластину (также называемую полуволновой пластиной) и четвертьволновую пластину, которые имеют размеры 2 ( m + 1 ) π и 2 соответственно (m + 1/2)π , 2 (m+1/4) Разность фаз π, где m — натуральное число, когда m= 0 , она называется волновой пластинкой нулевого порядка, а когда m не равно 0, она называется многоволновой пластинкой. Волновые пластинки первого порядка, среди которых волновые пластинки нулевого порядка делятся на обычные волновые пластинки нулевого порядка и истинные волновые пластинки нулевого порядка.

Ахроматическая волновая пластина нулевого порядка, поставляемая LBTEK, состоит из многоуровневой кварцевой волновой пластины и волновой пластины из MgF2 с прокладкой посередине. Быстрые оси двух волновых пластин перпендикулярны друг другу, как показано на рисунке. 2. Падающий свет проходит через первую многоуровневую кварцевую волновую пластину и разлагается на о-свет и e-свет, создавая разность фаз ; после прохождения через вторую волновую пластину MgF2 o-свет становится e-светом, а e-свет превращается в о свет, производящий фазу Плохо . Общая фазовая задержка составляет :

где d A и d B — толщины первой и второй волновых пластин соответственно. Когда  удовлетворен:

Полное фазовое запаздывание представляет собой ахроматическую четвертьволновую пластинку нулевого порядка.

Ахроматическая волновая пластина нулевого порядка выполняет функцию волновой пластины и устраняет определенную степень дисперсии.Замедление в определенной полосе длин волн не чувствительно к изменениям длины волны.

Рис. 2. Ахроматическая волновая пластинка нулевого порядка.

2. Используйте четвертьволновую пластинку для генерации света с круговой поляризацией.

Четвертьволновая пластина в основном используется для преобразования линейно поляризованного света в свет с круговой поляризацией.Далее используется метод разложения и синтеза вектора света, а также метод расчета матрицы Джонса, чтобы проиллюстрировать механизм четвертьволновой пластины.

Рисунок 3. Разложение вектора падающего света.

Как показано на рисунке 3, если предположить, что быстрая ось волновой пластинки расположена на оси x, медленная ось расположена на оси y, линейно поляризованный свет падает вертикально вдоль оси z, амплитуда равна A, а угол между направлением поляризации и быстрой осью волновой пластинки равен θ, падающий свет разлагается на две ортогональные компоненты, поляризованные вдоль оси x и поляризованные вдоль оси y:

Здесь и представляет собой единичный вектор вдоль положительного направления оси x и положительного направления оси y соответственно и представляет собой амплитуду двух ортогональных компонентов и соответственно . После того , как падающий свет проходит через четвертьволновую пластинку, между :

Представляет единичный вектор вдоль отрицательной оси Y. Синтезированный вектор света в соответствии с принципом суперпозиции имеет вид:

и исключая фактор временной фазы, можно получить траекторию движения конца вектора синтетического света, удовлетворяющую:

Видно, что после того, как линейно поляризованный свет проходит через четвертьволновую пластинку, излучаемый свет становится эллиптически поляризованным. Большая ось эллиптически поляризованного света равна , а малая ось — . Когда угол θ между направлением поляризации падающего света и быстрой осью четвертьволновой пластинки составляет ± 45° , траектория движения конца вектора синтетического света представляет собой идеальный круг, то есть излучаемый свет остается левым. -правосторонний свет с круговой поляризацией.

Принцип работы четвертьволновой пластины также можно объяснить с помощью расчета матрицы Джонса. Предполагая, что быстрая ось волновой пластинки расположена на оси x, она выражается матрицей Джонса:

Падающий свет представляет собой линейно поляризованный свет, падающий вертикально вдоль оси z, а угол между направлением поляризации и осью x равен θ :

После прохождения четвертьволновой пластинки излучаемый свет имеет вид :

Очевидно, что приведенная выше формула представляет собой эллиптически поляризованный свет. В частности, когда θ равен +4 5 º , это свет с левосторонней круговой поляризацией, а когда θ равен -4 5 º , это свет с правосторонней круговой поляризацией.