Ахроматическая полуволновая пластинка нулевого порядка

1. Механизм генерации фазового замедления ахроматической волновой пластинки нулевого порядка.

Волновые пластинки в основном изготавливаются из двулучепреломляющих материалов. Согласно закону преломления мы знаем, что когда луч монохроматического естественного света падает на изотропную среду, образуется только луч преломленного света. Когда монохроматический естественный свет преломляется на границе анизотропного кристалла, обычно образуются два луча преломленного света.Это явление называется двойным лучепреломлением. Среди двух преломленных светов один — обычный свет ( о-свет), а другой — необыкновенный свет (е-свет). Среди них свет o подчиняется закону преломления.Преломленный луч света всегда находится в падающей плоскости, а показатель преломления равен _no , no является постоянной величиной. Электронный свет не подчиняется закону преломления. Обычно преломленный свет электронного света не находится внутри падающей поверхности, а показатель преломления равен n e (θ) _, а θ — угол падения. Используйте анализатор для изучения о-света и электронного света соответственно.Можно знать, что о-свет и электронный свет являются линейно поляризованным светом, как показано на рисунке 1.

Рисунок 1. Явление двойного лучепреломления кристалла .

В соответствии с разницей показателей преломления между o-светом и e-светом в явлении кристаллического двойного лучепреломления , относительная фазовая задержка будет происходить между двумя взаимно ортогональными линейно поляризованными компонентами падающего света. Среди них направление вектора света с быстрой скоростью волны является быстрой осью волновой пластинки, а направление вектора света, перпендикулярное ей, является медленной осью. Для отрицательного одноосного кристалла (n _e <n _o ) быстрая ось находится в направлении вектора е-света (т. е. в направлении оптической оси, свет распространяется в этом направлении без двулучепреломления в кристалле), а o -направление вектора света - медленная ось; При юстировке одноосного кристалла (n _e > n _o ) быстрая ось находится в направлении вектора o-лучей, а медленная ось - в направлении вектора e-лучей. (оптическая ось). Кварц - положительный одноосный кристалл с n _e > n _o . Монохроматический свет падает вертикально на кристалл кварца и возникает двойное лучепреломление. Однако свет o и свет e не разделены, а создают только разность фаз. Разность фаз:

где d — толщина кристалла вдоль направления распространения света, — длина волны падающего монохроматического света.

Волновые пластины используют вышеупомянутые характеристики двулучепреломляющих кристаллов для создания определенной разности фаз падающего света. В зависимости от размера разности фаз, генерируемой волновой пластиной, ее можно разделить на полноволновую пластину, полуволновую пластину (также называемую полуволновой пластиной) и четвертьволновую пластину, которые имеют размеры 2 ( m + 1 ) π и 2 соответственно (m + 1/2)π , 2 (m+1/4) Разность фаз π, где m — натуральное число, когда m= 0 , она называется волновой пластинкой нулевого порядка, а когда m не равно 0, она называется многоволновой пластинкой. Волновые пластинки первого порядка, среди которых волновые пластинки нулевого порядка делятся на обычные волновые пластинки нулевого порядка и истинные волновые пластинки нулевого порядка.

Ахроматическая волновая пластина нулевого порядка, поставляемая LBTEK, состоит из многоуровневой кварцевой волновой пластины и волновой пластины из MgF2 с прокладкой посередине. Быстрые оси двух волновых пластин перпендикулярны друг другу, как показано на рисунке. 2. Падающий свет проходит через первую многоуровневую кварцевую волновую пластину и разлагается на о-свет и e-свет, создавая разность фаз ; после прохождения через вторую волновую пластину MgF2 o-свет становится e-светом, а e-свет превращается в о свет, производящий фазу Плохо . Общая фазовая задержка составляет :

Среди них d A и d B — толщины первой и второй многоуровневых кварцевых волновых пластин соответственно. Когда удовлетворен:

Полное фазовое запаздывание представляет собой кварцевую полуволновую пластинку нулевого порядка.

Ахроматическая волновая пластина нулевого порядка выполняет функцию волновой пластины и может уменьшить дисперсию.Замедление в определенной полосе длин волн не чувствительно к изменениям длины волны.

Рис. 2. Ахроматическая волновая пластинка нулевого порядка.

2. Эффект вращения направления поляризации полуволновой пластинки.

Полуволновые пластины в основном используются для вращения направления поляризации линейно поляризованного света.Следующая диаграмма иллюстрирует механизм полуволновых пластин.

Рис. 3. Эффект вращения поляризации полуволновой пластинки.

Как показано на рисунке 3, если предположить, что быстрая ось волновой пластинки расположена на оси x, медленная ось расположена на оси y, линейно поляризованный свет падает вертикально вдоль оси z, амплитуда равна A, а угол между направлением поляризации и быстрой осью волновой пластинки равен θ, падающий свет разлагается на две ортогональные компоненты, поляризованные вдоль оси x и поляризованные вдоль оси y:

Здесь и представляет собой единичный вектор вдоль положительного направления оси x и положительного направления оси y соответственно и представляет собой амплитуду двух ортогональных компонентов и соответственно . После того, как падающий свет проходит через полуволновую пластинку, возникает фазовая задержка π между :

Представляет единичный вектор вдоль отрицательной оси Y. Известно, что угол между вектором синтезированного света и быстрой осью волновой пластинки равен - θ . Видно, что после прохождения через полуволновую пластинку направление вибрации выходящего поляризованного света повернется к быстрой оси волновой пластинки на угол 2 θ .