пылающая решетка

Главный максимум дифракционной решетки нулевого порядка не имеет эффекта дисперсии и не может быть использован для расщепления света. Решетка для расщепления света должна использовать вторичные спектральные линии более высокого порядка. Спектр нулевого порядка многощелевой дифракции занимает большую часть энергии, тогда как дифракционная эффективность спектров более высокого порядка очень мала и занимает лишь небольшую часть энергии. Поэтому в практических приложениях предполагается изменить распределение интенсивности дифрагированного света общей решетки так, чтобы интенсивность света концентрировалась в полезном спектре.

Рэлей впервые указал в 1888 году , что теоретически возможно передавать энергию с бесполезного основного уровня нулевого порядка на субспектральную линию высокого уровня. В 1910 году Вуд впервые успешно вырезал канавки контролируемой формы, создав так называемую блестящую решетку. . Изобретательность полированной решетки заключается в том, что ее рифленая поверхность не параллельна поверхности решетки. Между ними существует угол γ ( называемый углом блеска ) , так что центральная максимальная сумма дифракции на одной рифленой поверхности ( эквивалентна) . к одной щели ) Интерференционный главный максимум нулевого порядка между поверхностями канавок ( щелями ) отделяется, а световая энергия переносится и концентрируется от интерференционного основного максимума нулевого порядка, то есть спектра нулевого порядка, к определенному уровень спектра для достижения яркости этого уровня спектра.

Как показано на рисунке, падающий свет перпендикулярен поверхности канавок решетки ( в спектрометре это называется самоколлимирующим падением ) . В это время направление центральной максимальной дифракции на поверхности одной канавки соответствует направлению, противоположному направлению. падающий свет, то есть направление поверхности канавки. Направление отражения в геометрической оптике. Для плоскости решетки падающий свет падает под углом γ . В направлении отражения падающего света это можно узнать из уравнения решетки:

Когда m=1, соответствующая длина волны λ представляет собой длину волны свечения первого порядка. Обычно длина волны свечения светящейся решетки относится к длине волны свечения первого порядка. А поскольку ширина поверхности канавок полированной решетки a ≈ d , спектры других порядков (в том числе нулевого) длины волны λ практически совпадают с минимальным положением дифракции на поверхности одиночных канавок, что приводит к спектральной интенсивности из этих порядков очень мала. Большая часть энергии передается и концентрируется в спектре 1-го порядка.